سیدا دانلود مقاله در مورد دینامیک و ارتعاشات 22 ص

دانلود مقاله در مورد دینامیک و ارتعاشات 22 ص

فرمت فایل دانلودی: .zip
فرمت فایل اصلی: .doc
تعداد صفحات: 22
حجم فایل: 92 کیلوبایت
قیمت: 6000 تومان

لینک دانلود و خرید پایین توضیحات
دسته بندی : وورد
نوع فایل :  word (..doc) ( قابل ویرایش و آماده پرینت )
تعداد صفحه : 22 صفحه

 قسمتی از متن word (..doc) : 
 

‏20
‏دانشگاه آزاد اسلامی
‏واحد علوم و تحقیقات
‏دانشکده مهندسی پزشکی
‏موضوع :
‏دینامیک و ارتعاشات
‏1
‏دینامیک ذره: مختصات های مستطیلی (متعامد)
‏1. 12: در این فصل دینامیک (کینماتیک و کینتیک) ذره را در سیستم مخ‏تصات مستطیلی مطالعه می کنیم. بحث محدود به تک ذره ا‏ی ها می باشد و محورهای مختصات ثابت فرض می گردند‏؛ یعنی، حرکت نمی کنند. دینامیک دو یا چند ذره متعامل و کینماتیک حرکت نسبی در این فصل شامل می شوند.
‏تعریف متغیرهای کینماتیکی اساسی (موقعیت، سرعت و شتاب) که در فصل قبلی نشان داده شدند ترجیحی برای سیستم مختصاتی ایجاد ننمودند‏. بنابراین؛ این تعاریف درهر چهار چوب مرجع ثابتی عملی هستند. معهذا، سیستم مختصات خاصی زمانی که می خواهیم حرکت را توصیف نمائیم ضروری می باشد. در این جا ساده ترین نوع از ‏تمام چهارچوب های مرجع را بکار می گیریم: سیستم مختصات کارتزی. گرچه مختصات های مستطیلی می توانند در حل هر مسئله ای مورد استفاده قرار گیرند، ولی برای چنین کاری همیشه مناسب ‏نمی باشند. غالباً سیستم های مختصات منحنی خطی توصیف شده در فصل بعدی منجر به تحلیل ‏آسان تر می گردند.
‏مختصات های مستطیلی طبیعتاً برای تحلیل حرکت در امتداد مستقیم یا حرکت منحنی که می تواند با فرا موقعیت حرکت های در امتداد خط مستقیم تعریف گردد، مثل پرواز پرتابه مناسب است. این دو کاربرد بدنه این فصل را تشکیل می دهند.
‏مسأله مهمی از کینماتیک درتحلیل حرکت در امتداد خط مستقیم ارائه می شود به معلوم بودن شتاب زده، سرعت و موقعیت آن را تعیین میکنند. این کار که برابر با حل معادله دیفراسیلی ‏درجه دوم ‏ می باشد. بطور تکراری در سرتاسر دینامیک اهمیت عملی بزرگی می باشد‏ زیرا معادلات نمی توانند همیشه بوسیله تحلیلی انتگرال گیری شوند.
‏2. 12 کینماتیک
‏شکل (a)‏ 1-12 مسیر ذره A‏ رانشان می دهد که درچهارچوب مرجع مستطیلی ثابتی حرکت می نماید. با درنظر گرفتن k, j, I‏ ‏به عنوان بردارهای پایه (بردارهای یکه)، بردار موقعیت ذره می تواند به شکل ذیل نوشته شود.
‏(1-12)
‏2
‏که x‏ و y‏ و ‏ ‏مختصات های مستطیلی وابسته زمانی ذره هستند.
‏بابکارگیری تعریف سرعت، معادله (10-11) و مشتق گیری قاعده زنجیره ای، معادله ‏(4. 11) ذیل را بدست می آوریم.
‏از این که محورهای مختصات ثابت هستند، بردارهای پایه ثابت باقی می مانند که
‏ بنابراین سرعت به شکل ذیل می گردد ‏ که مولفه های مستطیلی، نشان داده شده در شکل (a)‏ 1-12 به شکل ذیل می باشند.
‏همین طور تعریف شتاب، معادله (13. 11) ذیل را حاصل می سازد.
‏بنابراین شتاب به شکل زیر می باشد
‏با مولفه های مستطیلی (متعامد) [شکل (b)‏ (1. 12) را نگاه کنید]
a‏. حرکت صفحه ای
‏حرکت صفحه ای در کاربردهای مهندسی برای تضمین کردن توجه خاص اغلب به حد کافی اتفاق می افتد. شکل (b)‏ 2-12 مسیر ذره A‏ را نشان می دهد که در صفحه y‏ و x‏ حرکت می نماید. برای بدست آوردن مولفه های متعامد دو بعدی r‏ وV‏ و a‏ در معادلات (5-12) ‏–‏ (1-12) ‏ را قرار می دهیم نتایج به شکل ذیل هستند.
‏3
‏شکل (b)‏2. 12 مولفه های مستطیلی (متعامد) سرعت را نشان می دهد. زاویه ‏ که جهت V‏ را تعریف می نماید می تواند از ذیل بدست آید.
‏از این که شیب مسیر نیز برابر با ‏ است، می توانیم مشاهده کنیم که v‏ مماس بر مسیر می باشد، نتیجه ای که در فصل قبلی اشاره گردید.
‏مولفه های مستطیلی (متعامد) a‏ در شکل (c)‏ ‏2-12 نشان داده می شوند. زاویه ‏ که جهت a‏ را تعریف می نماید از ذیل بدست آید.
‏از این که ‏ عموما برابر با ‏ نیست، شتاب ضرورتاً مماس ‏یرمسیر نمی باشد.
b‏. حرکت در امتداد خطی (درامتداد خط مستقیم)
‏اگر مسیر ذره خط مستقیمی باشد حرکت در امتداد خط مستقیم نامیده می شود. نمونه حرکت در امتداد خط مستقیم که در آن ذره A‏ در امتداد محور x‏ حرکت می‏‌‏کند. در شکل 3. 12 نشان داده می شود. در این حالت y=0‏ را درمعادلات (12-6)‏ و (12.7)‏ قرار می دهیم و r=xi‏ و V=rxi‏ و a=axi‏ را بدست می آوریم. هر یک از این بردارها در امتداد مسیر حرکت جهت می یابند (یعنی حرکت یک بعدی است) از این رو اندیس ها دیگر لازم نمی باشند، معادلات ‏برای حرکت در امتداد خط مستقیم یعنی در امتداد محور x‏ معمولاً به شکل ذیل نوشته می شوند
(12.8)
(12.9)

 

پرداخت با کلیه کارتهای عضو شتاب امکان پذیر است.

سیدا دانلود مقاله در مورد دینامیک حرکت

دانلود مقاله در مورد دینامیک حرکت

فرمت فایل دانلودی: .zip
فرمت فایل اصلی: .doc
تعداد صفحات: 32
حجم فایل: 129 کیلوبایت
قیمت: 6000 تومان

لینک دانلود و خرید پایین توضیحات
دسته بندی : وورد
نوع فایل :  word (..doc) ( قابل ویرایش و آماده پرینت )
تعداد صفحه : 32 صفحه

 قسمتی از متن word (..doc) : 
 

‏1
‏دینامیک حرکت
(MOtion Dynamics)
‏دینامیک ‏از واژه لاتین به معنی حرکت شناسی گرفته شده است. و در مکانیک کلاسیک ‏بررسی دلایل حرکت و به بیانی دقیق بررسی حرکت به کمک نیروها و قوانین ‏مربویه می‌باشد
‏دید کلی
‏در حالت کلی ‏حرکت ‏یک ذره از دو دیدگاه مختلف می‌تواند مورد بررسی قرار گیرد به بیان دیگر می‌توان گفت، بطور کلی ‏مکانیک کلاسیک ‏که در آن حرکت اجسام مورد تجزیه و تحلیل قرار می‌گیرد، شامل دو قسمت ‏سینماتیک ‏و دینامیک است . در بخش سینماتیک از علت حرکت بخشی به میان نمی‌آید و حرکت ‏بدون توجه به عامل ایجاد کننده آن بررسی می‌شود. بنابراین در سینماتیک ‏حرکت بحث بیشتر جنبه هندسی دارد.
‏اما در دینامیک علتهای حرکت مورد ‏توجه قرار می‌گیرند. یعنی هر ذره یا جسم همواره در ارتباط با محیط اطراف ‏خود و متاثر از آنها فرض می‌شود محیط اطراف حرکت را تحت تأثیر قرار ‏می‌دهد. به عنوان مثال فرض کنید، جسمی با ‏جرم ‏معین بر روی یک سطح افقی در حال لغزش است. در این مثال سطح افقی به عنوان یکی از محیطهای اطراف جسم با اعمال ‏نیروی اصطکاک ‏در مقابل حرکت جسم مقاومت می‌کند.
‏عوامل مؤثر بر حرکت
‏حرکت یک ذره معین را ماهیت و آرایش اجسام دیگری که محیط ذره را تشکیل می‌دهند، مشخص می‌کند. تأثیر محیط اطراف بر حرکت ذره با ‏اعمال نیرو ‏صورت می‌گیرد. بنابراین مهمترین عاملی که در حرکت ذره باید مورد توجه قرار ‏گیرد، نیروهای وارد بر ذره و قوانین حاکم بر این نیروها می‌باشد.
‏قوانین حرکت
‏در قلمرو ‏مکانیک کلاسیک ‏، یعنی در سرعتهای کوچکتر از ‏سرعت نور ‏حرکت اجسام مختلف بر اساس ‏قوانین حرکت نیوتن ‏بطور کامل قابل تشریح است . این قوانین عبارتند از :
‏3
‏قانون اول
‏این قانون که در واقع بیانی در مورد ‏چارچوبهای مرجع ‏می‌باشد، به این صورت بیان می‌شود هر جسم که در حال سکون ، یا در حالت ‏حرکت یکنواخت در امتداد خط مستقیم باشد، به همان حال باقی می‌ماند مگر ‏آنکه در اثر نیروهای خارجی مجبور به تغییر آن حالت شود
‏قانون دوم
‏این قانون به صورتهای مختلف بیان می‌شود که یکی از آنها بر اساس تعریف ‏اندازه حرکت خطی ‏و دیگری برای تعریف ‏شتاب ‏حرکت می‌باشد. در حالت اول چنین گفته می‌شود که میزان تغییر اندازه حرکت ‏خطی یک جسم ، با نیروی وارد بر آن متناسب و هم جهت می‌باشد. اما بر اساس ‏تعریف شتاب گفته می‌شود که هر گاه بر جسمی نیرویی وارد شود جسم در راستای ‏آن نیرو ، ‏شتاب ‏می‌گیرد که اندازه آن نیرو متناسب است.
‏قانون سوم
‏این قانون که تحت عنوان ‏قانون عمل و عکس‌العمل ‏معروف است، حتی در بعضی از رفتارهای اجتماعی نیز مصداق دارد. بیان قانون ‏سوم به این صورت است که هر عملی را عکس‌العملی است که همواره با آن برابر ‏بوده و در خلاف جهت آت قرار دارد. به عنوان مثال هنگام راه رفتن در روی ‏زمین ، نیرویی از جانب و به طرف جلو بر ما وارد می‌شود که سبب حرکت ما به ‏سمت جلو می‌شود، برعکس ما نیز بر زمین ‏نیرو ‏وارد کرده و آن را به سمت عقب می‌رانیم. ولی چون ‏جرم زمین ‏در مقایسه با جرم ما خیلی زیاد است، حرکت زمین به سمت عقب نامحسوس است.
‏قضیه کار و انرژی
‏در مکانیک برخلاف آنچه در بین عامه رایج است، واژۀ کار زمانی به کار ‏می‌رود که بر روی جسمی نیرویی اعمال شده و آن را جابجا کند ، و یا موجب ‏تغییر در حرکت آن شود. بنابراین در دینامیک حرکت کار مفهوم با ارزشی است. ‏اما کار به دو صورت می‌تواند بر روی جسم انجام شود. فرض کنید‌، جسمی با ‏سرعت ‏معین در حال حرکت است‌، اگر بر روی جسم کار انجام شود، این کار یا ‏می‌تواند سرعت حرکت جسم را افزایش دهد و یا اینکه مانع حرکت شده و سرعت
‏4
‏جسم را کاهش دهد.
‏در حالت اول که سرعت جسم افزایش پیدا می‌کند، اصطلاحا گفته می‌شود که کار انجام شده ، سبب ذخیره ‏انرژی ‏در جسم می‌شود. اما در حالت دوم ما با صرف انرژی و انجام کار ، سرعت جسم ‏را کاهش می‌دهیم. از اینرو انرژیی که وابسته به سرعت جسم بوده و ‏انرژی جنبشی ‏نام دارد، تعریف می‌شود و قضیه کار و انرژی جنبشی بیان می‌کند که کار انجام شده بر روی جسم متناسب با تغییر انرژی جنبشی آن است.
‏مکانیک لاگرانژی و ‏حرکت جسم صلب
‏حرکت ذره یک حالت تقریباً ایده آل و آرمانی از حرکت واقعی اجسام در ‏فضای سه بعدی است. یعنی در بعضی موارد ، تقریب حرکت جسم به عنوان یک ذره ‏نمی تواند مفید واقع باشد. بنابراین در حالت کلی جسم به صورت یک جسم صلب ‏در فضا در نظر گرفته می‌شود و با تعریف ‏مختصات تعمیم یافته (‏که متناسب با نوع حرکت بعد آن معین می شود ) و ‏نیروهای تعمیم یافته ‏و با استفاده از ‏معادلات لاگرانژ ‏حرکت جسم مورد بررسی قرار می‌گیرد. معادلات لاگرانژ و یا به بیان بهتر فرمولبندی ‏مکانیک لاگرانژ ‏نسبت به ‏مکانیک نیوتنی (‏بر اساس قوانین نیوتن) حالت کلی‌تر و کاملتری می‌باشد.
‏در مکانیک لاگرانژی ابتدا کمیتی به عنوان ‏لاگرانژی (‏و یا ‏هامیلتونین ‏که برابر با تفاضل ‏انرژی پتانسیل ‏از ‏انرژی جنبشی ‏است) که به صورت مجموع انرژی جنبشی و ‏انرژی پتانسیل ‏جسم تعریف می‌شود، محاسبه می‌گردد. و با قرار دادن آن در معادلات لاگرانژ ، معادله حرکت جسم حاصل می‌شود
‏حرکت پرتابی
‏حرکت پرتابی یکی از انواع حرکت با شتاب ثابت است که در ‏یک مسیر خمیده انجام می‌شود. در این حرکت جسم پرتاب شده پس از طی مسیری روی منحنی ‏فرضی در فاصله‌ای دورتر از محل پرتاب به زمین ‏می‌رسد
‏دید کلی
‏در حالت کلی هر حرکتی با ‏شتاب ‏و نوع مسیر حرکت ‏مشخص می‌شود. به عنوان مثال ، در یک ‏حرکت ‏یکنواخت ‏در امتداد خط راست که اصطلاحا ‏حرکت ‏مستقیم‌الخط یکنواخت ‏گفته می‌شود، شتاب صفر بوده و مسیر حرکت یک خط راست
‏4
‏می‌باشد. در تشریح انواع حرکت‌های شتابدار ، به دلیل سادگی ، حرکت با شتاب ثابت ‏بیشتر مورد توجه است. حرکت پرتابی یکی از انواع حرکت با شتاب ثابت است که در یک ‏مسیر خمیده انجام می‌شود. حرکت ایده‌آل توپ چوگان یا توپ گلف نمونه‌ای از حرکت ‏پرتابی است.
‏حرکت پرتابی در غیاب مقاومت هوا
‏اگر از ‏مقاومت هوا ‏صرف‌نظر کنیم، تنها نیرویی که بر ‏جسم وارد می‌شود، ‏نیروی گرانش ‏است. این نیرو به خاطر ‏میدان ‏گرانش زمین ‏، شتاب ثابت و رو به پایین g (‏شتاب گرانشی) ‏را بر جسم وارد می‌کند. ‏بنابراین شتاب تنها یک مولفه قائم خواهد داشت و مولفه افق شتاب صفر خواهد بود. ‏البته لازم به ذکر است که جهت سادگی شتاب گرانشی را ثابت اختیار می‌کنیم. چون نیروی ‏گرانشی یک ‏نیروی ‏پایستار ‏خواهد بود، بنابراین می‌توانیم یک نیروی پایستار تعریف کرده و هر جا که ‏لازم شد، از ‏قانون ‏بقای انرژی ‏استفاده کنیم.
‏اگر در فضای سه بعدی جهت g ‏را در امتداد محور z ‏ها اختیار کنیم، چون در امتداد محورهای x ‏و y ‏شتابی وجود ندارد، لذا حرکت در این ‏دو امتداد یکنواخت خواهد بود و تنها در جهت محور z ‏حرکت شتابدار خواهیم داشت. به ‏این ترتیب می‌توانیم ‏معادلات حرکت ‏را تشکیل داده و در مورد مسیر ‏حرکت و سایر پارامترهای دیگر که در امر حرکت دخالت دارند، پیشگویی کنیم. اگر ‏معادلات حرکت را با استفاده از روشهای حل ‏معادلات ‏دیفرانسیل ‏حل کنیم، معادله مسیر مشخص می‌شود. بنابراین ملاحظه می‌کنیم که مسیر ‏حرکت یک ‏سهمی ‏خواهد بود.
‏حرکت پرتابی در حضور مقاوت هوا
‏در این حالت که تقریبا حالت واقعی‌تر حرکت ‏یک پرتابه است، فرض می‌کنیم که مقاومت هوا به‌صورت یک نیروی تلف کننده بر پرتابه ‏عمل کند. در این صورت حرکت پایا نبوده و در اثر آن ‏اصطکاکی ‏ناشی از مقاومت هوا ، انرژی کل بطور مداوم در حال کاهش می‌باشد. اگر برای سادگی فرض ‏کنیم که نیروی مقاومت هوا به‌صورت خطی با سرعت تغییر کند، در این صورت دو نیرو بر ‏پرتابه اثر می‌کند که یکی نیروی مقاومت هوا و دیگری نیروی گرانشی زمین است. ‏بنابراین اگر معادلات حرکت را بنویسیم، در اینصورت در راستای سه محور مختصات شتاب ‏خواهیم داشت.

 

پرداخت با کلیه کارتهای عضو شتاب امکان پذیر است.

دانلود دانلود مقاله در مورد دینامیک و ارتعاشات 22 ص

دانلود مقاله در مورد دینامیک و ارتعاشات 22 ص

فرمت فایل دانلودی: .zip
فرمت فایل اصلی: .doc
تعداد صفحات: 22
حجم فایل: 92 کیلوبایت
قیمت: 6000 تومان

لینک دانلود و خرید پایین توضیحات
دسته بندی : وورد
نوع فایل :  word (..doc) ( قابل ویرایش و آماده پرینت )
تعداد صفحه : 22 صفحه

 قسمتی از متن word (..doc) : 
 

‏20
‏دانشگاه آزاد اسلامی
‏واحد علوم و تحقیقات
‏دانشکده مهندسی پزشکی
‏موضوع :
‏دینامیک و ارتعاشات
‏1
‏دینامیک ذره: مختصات های مستطیلی (متعامد)
‏1. 12: در این فصل دینامیک (کینماتیک و کینتیک) ذره را در سیستم مخ‏تصات مستطیلی مطالعه می کنیم. بحث محدود به تک ذره ا‏ی ها می باشد و محورهای مختصات ثابت فرض می گردند‏؛ یعنی، حرکت نمی کنند. دینامیک دو یا چند ذره متعامل و کینماتیک حرکت نسبی در این فصل شامل می شوند.
‏تعریف متغیرهای کینماتیکی اساسی (موقعیت، سرعت و شتاب) که در فصل قبلی نشان داده شدند ترجیحی برای سیستم مختصاتی ایجاد ننمودند‏. بنابراین؛ این تعاریف درهر چهار چوب مرجع ثابتی عملی هستند. معهذا، سیستم مختصات خاصی زمانی که می خواهیم حرکت را توصیف نمائیم ضروری می باشد. در این جا ساده ترین نوع از ‏تمام چهارچوب های مرجع را بکار می گیریم: سیستم مختصات کارتزی. گرچه مختصات های مستطیلی می توانند در حل هر مسئله ای مورد استفاده قرار گیرند، ولی برای چنین کاری همیشه مناسب ‏نمی باشند. غالباً سیستم های مختصات منحنی خطی توصیف شده در فصل بعدی منجر به تحلیل ‏آسان تر می گردند.
‏مختصات های مستطیلی طبیعتاً برای تحلیل حرکت در امتداد مستقیم یا حرکت منحنی که می تواند با فرا موقعیت حرکت های در امتداد خط مستقیم تعریف گردد، مثل پرواز پرتابه مناسب است. این دو کاربرد بدنه این فصل را تشکیل می دهند.
‏مسأله مهمی از کینماتیک درتحلیل حرکت در امتداد خط مستقیم ارائه می شود به معلوم بودن شتاب زده، سرعت و موقعیت آن را تعیین میکنند. این کار که برابر با حل معادله دیفراسیلی ‏درجه دوم ‏ می باشد. بطور تکراری در سرتاسر دینامیک اهمیت عملی بزرگی می باشد‏ زیرا معادلات نمی توانند همیشه بوسیله تحلیلی انتگرال گیری شوند.
‏2. 12 کینماتیک
‏شکل (a)‏ 1-12 مسیر ذره A‏ رانشان می دهد که درچهارچوب مرجع مستطیلی ثابتی حرکت می نماید. با درنظر گرفتن k, j, I‏ ‏به عنوان بردارهای پایه (بردارهای یکه)، بردار موقعیت ذره می تواند به شکل ذیل نوشته شود.
‏(1-12)
‏2
‏که x‏ و y‏ و ‏ ‏مختصات های مستطیلی وابسته زمانی ذره هستند.
‏بابکارگیری تعریف سرعت، معادله (10-11) و مشتق گیری قاعده زنجیره ای، معادله ‏(4. 11) ذیل را بدست می آوریم.
‏از این که محورهای مختصات ثابت هستند، بردارهای پایه ثابت باقی می مانند که
‏ بنابراین سرعت به شکل ذیل می گردد ‏ که مولفه های مستطیلی، نشان داده شده در شکل (a)‏ 1-12 به شکل ذیل می باشند.
‏همین طور تعریف شتاب، معادله (13. 11) ذیل را حاصل می سازد.
‏بنابراین شتاب به شکل زیر می باشد
‏با مولفه های مستطیلی (متعامد) [شکل (b)‏ (1. 12) را نگاه کنید]
a‏. حرکت صفحه ای
‏حرکت صفحه ای در کاربردهای مهندسی برای تضمین کردن توجه خاص اغلب به حد کافی اتفاق می افتد. شکل (b)‏ 2-12 مسیر ذره A‏ را نشان می دهد که در صفحه y‏ و x‏ حرکت می نماید. برای بدست آوردن مولفه های متعامد دو بعدی r‏ وV‏ و a‏ در معادلات (5-12) ‏–‏ (1-12) ‏ را قرار می دهیم نتایج به شکل ذیل هستند.
‏3
‏شکل (b)‏2. 12 مولفه های مستطیلی (متعامد) سرعت را نشان می دهد. زاویه ‏ که جهت V‏ را تعریف می نماید می تواند از ذیل بدست آید.
‏از این که شیب مسیر نیز برابر با ‏ است، می توانیم مشاهده کنیم که v‏ مماس بر مسیر می باشد، نتیجه ای که در فصل قبلی اشاره گردید.
‏مولفه های مستطیلی (متعامد) a‏ در شکل (c)‏ ‏2-12 نشان داده می شوند. زاویه ‏ که جهت a‏ را تعریف می نماید از ذیل بدست آید.
‏از این که ‏ عموما برابر با ‏ نیست، شتاب ضرورتاً مماس ‏یرمسیر نمی باشد.
b‏. حرکت در امتداد خطی (درامتداد خط مستقیم)
‏اگر مسیر ذره خط مستقیمی باشد حرکت در امتداد خط مستقیم نامیده می شود. نمونه حرکت در امتداد خط مستقیم که در آن ذره A‏ در امتداد محور x‏ حرکت می‏‌‏کند. در شکل 3. 12 نشان داده می شود. در این حالت y=0‏ را درمعادلات (12-6)‏ و (12.7)‏ قرار می دهیم و r=xi‏ و V=rxi‏ و a=axi‏ را بدست می آوریم. هر یک از این بردارها در امتداد مسیر حرکت جهت می یابند (یعنی حرکت یک بعدی است) از این رو اندیس ها دیگر لازم نمی باشند، معادلات ‏برای حرکت در امتداد خط مستقیم یعنی در امتداد محور x‏ معمولاً به شکل ذیل نوشته می شوند
(12.8)
(12.9)

 

پرداخت با کلیه کارتهای عضو شتاب امکان پذیر است.

دانلود تحقیق و پاورپوینت