مطالعه عددی کارایی جت های برخوردی جوششی غوطه ور برای کاربردهای خنک کاری چکیده

مطالعه عددی کارایی جت های برخوردی جوششی غوطه ور برای کاربردهای خنک کاری چکیده

فرمت فایل دانلودی:
فرمت فایل اصلی: Docx
تعداد صفحات: 30
حجم فایل: 1829 کیلوبایت
قیمت: 70000 تومان

در این مطالعه جت های برخوردی جوششی غوطه ور از لحاظ انتقال گرما و الگوهای جریان به صورت عددی مورد مطالعه قرار گرفته است. به طوری که ابتدا یک جت سیال دایروی به صورت غوطه ور در سیال شبیه سازی شده و نتایج، با نتایج آزمایشگاهی موجود اعتبار سنجی شده است. سپس تأثیر کمیت‌های مختلف هندسی و جریان از قبیل نسبت فاصله جت با صفحه برخوردی به قطر جت ، دمای سیال ورودی ، سرعت ورودی جریان، و ... بر بهبود عملکرد جت مورد مطالعه قرار گرفته است. در ادامه آرایه ای از جت ها در چیدمانهای مختلف انتخاب و در دو حالت دبی جریان یکسان و عدد رینولدز یکسان با رفتار جوششی و تک فازی تک جت مقایسه شده است. جریان، سه بعدی، پایا، تراکم ناپذیر، متلاطم و دو فازی در نظر گرفته شده و شبیه‌سازی‌ها به صورت عددی با استفاده از نرم افزار ANSYS-CFX انجام گرفته است. نتایج نشان می‌ دهد، منحنی جوشش هسته ای کاملا توسعه یافته مستقل از کمیت سرعت ورودی و نسبت فاصله جت از صفحه برخوردی به قطر جت در حالت تک جت میباشد. تنها کمیتی که تاثیر محسوسی بر روی منحنی جوشش دارد، کمیت میزان فروسردی ورودی سیال میباشد که با افزایش این کمیت روند بهبود انتقال گرما اتفاق می افتد. همچنین به ازای عدد رینولدز یکسان آرایه جتها عملکرد بهتری نسبت به تک جت از لحاظ انتقال گرما به خصوص در جریان تک فازی دارد.

پرداخت با کلیه کارتهای عضو شتاب امکان پذیر است.

دانلود تحقیق و پاورپوینت

دانلود دانلود مقاله در مورد روشهای ماشین کاری نوین بوسیله جت لیزر و اصول ماشین کاری 46 ص

دانلود مقاله در مورد روشهای ماشین کاری نوین بوسیله جت لیزر و اصول ماشین کاری 46 ص

فرمت فایل دانلودی: .zip
فرمت فایل اصلی: .doc
تعداد صفحات: 45
حجم فایل: 85 کیلوبایت
قیمت: 6000 تومان

لینک دانلود و خرید پایین توضیحات
دسته بندی : وورد
نوع فایل :  word (..doc) ( قابل ویرایش و آماده پرینت )
تعداد صفحه : 45 صفحه

 قسمتی از متن word (..doc) : 
 

‏روشهای ماشین کاری نوین (لیزر) 1
‏مقدمه
‏ماشینکاری لیزر بر اساس اصولی است که اخیرا کشف شده‏‌اند ‏لیزر یک نام اختصاری به معنی تقویت نو با انتشار بر انگیخته تابش است. فرآیند به برخورد یک اشعه نور تکرنگ همفاز جهت دار و شدید به قطعه کاری که ماده به وسیله تبخیر از آن خارج‏ می‌‏شود بستگی دارد. توضیح پدیده اتمی که در ضمیمه ارائه شده مبنای مفیدی برای فراگیری اثرات لیزر است. شناولا و تانز در سال 1958 برای اولین بار لیزر را مطرح کردند. آنها یک تداخل سنج فابری- پرت که مثل یک جعبه تشدید عمل‏ می‌‏کرد در نظر گرفتند. هماطور که در شکل 105 مشخص است این دستگاه اساسا از دو آینده نیمه نقره اندود موازی و تخت تشکیل شده که در بین آنها یک شعاع نور تکرنگ چندین با بازتابش‏ می‌‏شود. فضای بین آینده‏‌ها‏ به یک میحط تقویت کننده، ملکولهای گاز بر انگیخته شده تا سطوح بالاتری انرژی، پر‏ می‌‏شود. ماکنیزم تقویت در قسمت 305و 405 بحث خواهد شد.
‏نور پس از بازتابش به وسیله آینه‏‌ها‏ درون گاز برانگیخته درون گاز بر انگیخته، در جهت موازی به محور تداخل سنج منتشر شده و به این ترتیب نور تقویت‏ می‌‏شود. البته به شرط اینکه در بازتابشهای فلز آن تغییر نکند. رشد موج نور در محیط با موج رشد یابنده W1 ‏که در شکل 1.5 از آینده M1‏ به سمت راست حرکت‏ می‌‏کند نشان داده‏ می‌‏شود. پس از بازتابش از آینه M2‏ یک موج رشد یابنده دیگر M2‏ که در جهت عکس حرکت‏ می‌‏کند ایجاد‏ می‌‏شود. آینه M2‏ ‏ن‏ی‏ز کم‏ی‏ جابه جا‏ می‌‏شود. بنابرا‏ی‏ن اشعه نور‏ی‏ که از آن منتشر‏ می‌‏گردد تحت زاو‏ی‏ه ‏ نسبت به محور واگرا است.
‏ ‏(1.5)
‏قطر آ‏ی‏نه است. م‏ثلا اگر ‏ ‏ی‏ا 22s‏ قوس خواهد بود.‏ی‏عن‏ی‏ نور انتشار‏ی‏ کاملا همراستا است. و اگرا‏یی‏ اشعه را‏ می‌‏توان با استفاده از عدس‏ی‏ها‏ی‏ مناسب کنترل کرد.‏ می‌‏توان قطر آن را رو‏ی‏ سطوح گسترده تر‏ی‏ متمرکز کرد. مثلا ل‏ی‏زر ‏ی‏اقوت (قسمت 5.5.4) با لامپ فلاش برانگ‏ی‏خته شده، 1kj‏ انرژ‏ی‏ الکتر‏ی‏ک‏ی‏ را در 1ms‏ منتشر‏ می‌‏کند. اشعه ل‏ی‏زر‏ی‏ با انرز‏ی‏ 3j‏ در6934A‏ با سطح مقطع 5mm‏ واگرا‏یی‏ 10-3rad‏ تول‏ی‏د شده است. ا‏ی‏ن اشعه در حالت متمرکز شدت توان 1MWcm-2‏ را ا‏ی‏جاد‏ می‌
‏روشهای ماشین کاری نوین (لیزر) 2
‏کند. حداکثر همسو‏یی‏ ‏ی‏ا همدوس‏ی‏ فضا‏یی‏ مجموعه اشعه باپراش ‏آ‏ی‏نه‏‌های‏ مورد نظر شاولاو وتانز توجه ب‏ی‏شتر‏ی‏ را جلب کرده است. برا‏ی‏ دست‏ی‏اب‏ی‏ به اشعه نور کاملا همراستا پد‏ی‏ده‏‌های‏ ف‏ی‏ز‏ی‏ک و مرتبط به انتشار تابش بررس‏ی‏ شدند. ابتدا پد‏ی‏ده معروف نشر خود به خود بررس‏ی می‌‏شود.
‏نشر خود به خود تابش‏
‏هنگام‏ی‏ که ‏ی‏ک اتم در حالت انرژ‏ی‏ برانگ‏ی‏خته E1‏ به سطح انرژ‏ی‏ پا‏یی‏ن تر E1‏ می‌‏افتد ‏ی‏ک کوانتم تابش با فرکانس vij‏ منتشر‏ می‌‏کند
E1- E1=hvij‏
H‏ ثابت پلانک است.
‏م‏ی‏ توان ا‏ی‏ن اتم را با در‏ی‏افت‏ تابش‏ی‏ با فرکانس ‏ی‏کسان تحر‏ی‏ک کرد تا ا‏ی‏ن تابش را منتشر کند. پد‏ی‏ده تحر‏ی‏ک (بر انگ‏ی‏ختگ‏ی‏) کمتر از انتشار خود به خود شناخته شده است. با توجه به ارتباط ز‏ی‏اد آن با ل‏ی‏زر با‏ی‏د به ا‏ی‏ن پدر‏ی‏ده توجه و‏ی‏ژه ا‏ی‏ داشت.
‏انتشار القا‏یی
‏نرخ پرشها‏ی‏ تابش القا‏یی‏ منتاسب با شدت انرژ‏ی‏ تابش‏ی‏ uvij‏ و اختلاف جمع‏ی‏ت (تعداد بر واحد حجم) اتمها ب‏ی‏ن حالتها‏ی‏ بالاتر و پا‏یی‏ن تر است. تابش القا‏یی‏ و تابش تحر‏ی‏ک کننده دارا‏ی‏ مشخصات قطب‏ی‏ و سمت‏ی‏ ‏ی‏کسان‏ی‏ هستند
‏ا‏ی‏ن فرآ‏ی‏ند پا‏ی‏ه پد‏ی‏ده ل‏ی‏زر‏ی‏ است. از کارها‏ی‏ ا‏ی‏ن اشتا‏ی‏ن بر رو‏ی‏ واکنش ماده وتابش (به ضم‏ی‏مه مراجعه کن‏ی‏د)‏ می‌‏توان اطلاعات ب‏ی‏شتر‏ی‏ کسب کرد. او نشان داد که تعر‏ی‏ف درست ا‏ی‏ن واکنش ن‏ی‏ازمند بررس‏ی‏ شرا‏ی‏ط القاء ‏ی‏ک اتم براگ‏ی‏خته به وس‏ی‏له تابش برا‏ی‏ نشر فرتون، که باعث پا‏یی‏ن آمدن سطح انرژ‏ی‏ آن اتم‏ می‌‏شود، است.
‏ی‏ک س‏ی‏ستم اتم‏ی‏ کم‏ی‏ شده که دارا‏ی‏ سطوح، ....1.2.3 و انرژ‏ی‏ ا‏ی‏ن سطوحٍٍE3‏.‏2 E‏.E1‏ ‏است در نظر بگ‏ی‏ر‏ی‏د. تعداد اتمها در واحد حجم (جمع‏ی‏ت) در ا‏ی‏ن سطوح .....N1 N2 N3‏ است. اگر س‏ی‏ستم اتم‏ی‏ ‏ی‏ا تابش گرما‏یی‏ در دما‏ی‏ T‏ در تعادل باشد آنگاه جمع‏ی‏تها‏ی‏ نسب‏ی‏ در هر دو سطح، مثلا 1و 2، با معادله ‏ی‏ولتزمن تعر‏ی‏ف‏ می‌‏شود:
‏روشهای ماشین کاری نوین (لیزر) 3
‏(3.5)
K‏ ثابت بولتزمن است.
‏اگر‏ آنگاه
‏اتم با انتشار ‏ی‏ک فرتون از سطح 2 به سطح 1 افت‏ می‌‏کند. اگر A21‏ احتمال انتقال از سطح 2 به سطح 1 در واحد زمان انتشار القا‏یی‏ باشد. آنگاه تعداد افتها‏ی‏ خود به خود در هر ثا‏ی‏نه N2 A21‏ خواهد بود. ‏علاوه بر ا‏ی‏ن پرشها‏ی‏ خود به خود، انتقالها‏ی‏ برانگ‏ی‏خته و القا‏یی‏ ن‏ی‏ز اتفاق‏ می‌‏فتد. سرعت کل‏ی‏ ا‏ی‏ن انتقالها‏ی‏ القا‏یی‏ ب‏ی‏ن سطح 2 و 1 با شدت انرژ‏ی‏ uv‏ تابش با فرکانس v‏ متناسب است‏:
‏(4.5)
H‏ ثابت پلانک است.
‏فرض کن‏ی‏م B21‏ و B12‏ ثابتها‏ی‏ تناسب برا‏ی‏ انتشار القا‏یی‏ هستند. تعداد انتقالها‏ی‏ القا‏یی‏ ‏ی‏ا انتشارها در جهت ‏پا‏یی‏ن در ثان‏ی‏ه عبارت است از N2 B21 uv‏
‏به طور مشابه تعداد انتقالها‏ی‏ القا‏یی‏ (جذب) در جهت بالا در ثان‏ی‏ه عبارت است از:
‏(6.5) N1 B21 uv
‏ثابتها‏ی‏ تناسب A‏و B‏ ضرا‏ی‏ب ا‏ی‏ن اشتا‏ی‏ن نام‏ی‏ده‏ می‌‏شوند.
‏در معادله نرخ خالص انتقالها در جهت پا‏یی‏ن و بالا برابر هستند. بنابرا‏ی‏ن:
‏(7.5)
‏ا‏ی‏ن معادله را‏ می‌‏توان به صورت ز‏ی‏ر نوشت:
‏از معادله ‏3.5 دار‏ی‏م:
‏روشهای ماشین کاری نوین (لیزر) 5
‏برا‏ی‏ ا‏ی‏نکه معادله با قانون تابش پلانک (رابطه ز‏ی‏ر):
‏موافقت داشته باشد با‏ی‏د روابط ز‏ی‏ر حاکم باشند:
‏هنگام‏ی‏ که اتمها با تابش گرما‏یی‏ در تعادل هستند. نسبت سرعتها‏ی‏ انتشار القا‏یی‏ و خود به خود با معادله ز‏ی‏ر به دست‏ می‌‏آ‏ی‏د.:
‏سرعت القا‏یی
‏با قرار دادن مقاد‏ی‏ر h‏ و k‏ و برا‏ی‏ منابع نور‏ی‏ معمول‏ی‏ که دما‏ی‏ T‏ حدود 1000k‏ است سرعت انتشار القا‏یی‏ در قسمت قابل رو‏ی‏ت ط‏ی‏ف بس‏ی‏ار کوچک است. ‏ی‏عن‏ی‏ در ا‏ی‏ن منابع ب‏ی‏شتر تابش بر اساس انتقالها و کنشها‏ی‏ خود به خود منتشر‏ می‌‏شود و از آنجا که ا‏ی‏ن کار به صورت نامنظم انجام‏ می‌‏گردد بنابرا‏ی‏ن منابع تابش قابل رو‏ی‏ت ناهمدوس هستند. در مقا‏ی‏سه در ل‏ی‏زر شدت تابش به صورت‏ی‏ است که انتقالها‏ی‏ القا‏یی‏ کاملا غالب بوده و تابش انتشار‏ی‏ بس‏ی‏ار همدوس است. همچن‏ی‏ن تابش ط‏ی‏ف‏ی‏ ل‏ی‏زر در فرکانس کار‏ی‏ آن بس‏ی‏ار ب‏ی‏شتر از نور معمول‏ی‏ است.‏برا‏ی‏ دست‏ی‏اب‏ی‏ به ا‏ی‏ن اثر ل‏ی‏زرها شرا‏ی‏ط جد‏ی‏د‏ی‏ که وارنگ‏ی‏ جمع‏ی‏ت نام‏ی‏ده‏ می‌‏شود مورد ن‏ی‏از است.
‏مح‏ی‏ط نور‏ی‏ که شامل اتمها‏یی‏ در سطوح انرژ‏ی‏ مختلف .....E1 E2 E3‏ بوده و ‏ است در نظر بگ‏ی‏ر‏ی‏د . سرعتها‏ی‏ انتشار القا‏یی‏ وجذب مربوط به ا‏ی‏ن دو سطح متناسب است با N2B21‏ و N1 B12‏ از آنجا که B21=B12‏ است اگ‏ر ‏ باشد. آنگاه سرعت انتقال القا

 

پرداخت با کلیه کارتهای عضو شتاب امکان پذیر است.

دانلود تحقیق و پاورپوینت